ノイマン級数

関数解析学において、ノイマン級数（ノイマンきゅうすう、英: Neumann series）とは、無限級数によって定義される逆作用素。定理の名はドイツの数学者C. ノイマンに由来する。

定義

A をバナッハ空間 X での有界な線形作用素とする（A ∈ B(X)）。このとき、A の作用素ノルム ||A|| が ||A|| < 1 を満たすならば、恒等作用素 I との差で与えられる I − A は1対1で (I − A)⁻¹ が有界作用素として存在するとともに、

${\displaystyle {\begin{aligned}(I-A)^{-1}&=I A A^{2} A^{3} \cdots \\&=\sum _{n=0}^{\infty }A^{n}\end{aligned}}}$

が成り立つ。この級数をノイマン級数と呼ぶ。また、このとき、ノルムは

${\displaystyle \|(I-A)^{-1}\|\leq {\frac {1}{1-\|A\|}}}$

と評価される。

これは、|x| < 1 なる x ∈ C についての等比級数

${\displaystyle {\frac {1}{1-x}}=1 x x^{2} x^{3} \cdots }$

の作用素への拡張になっている。

特に z ∈ C と有界作用素 A について、|z| > ||A|| であれば、レゾルベント作用素 (zI − A)⁻¹ が存在し、

${\displaystyle (zI-A)^{-1}=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {1}{z^{n 1}}}A^{n}}$

および

${\displaystyle \|(zI-A)^{-1}\|\leq {\frac {1}{|z|}}{\frac {1}{1-{\frac {\|A\|}{|z|}}}}}$

が成り立つ。

逐次近似との関係

バナッハ空間 X の元u、v と線形作用素 A で与えられる方程式

${\displaystyle u=Au v\,}$

を考える。ここで、v は既知の変数とし、u を未知の変数とする。この方程式は

${\displaystyle (I-A)u=v\,}$

と変形できることから、逆作用素 (I − A)⁻¹ が存在し、それが求まれば、問題は解ける。 一方、元の方程式において、逐次代入を繰り返せば、

${\displaystyle {\begin{aligned}u&=A(Au v) v\\&=A^{2}(Au v) Av v\\&=v Av \cdots A^{n}v A^{n 1}u\end{aligned}}}$

となる。従って、A^{n 1}u の項が無視できるとすると

${\displaystyle u_{n}:=\sum _{i=0}^{n}A^{i}v}$

で定義される u_n が逐次近似解となる。ノイマン級数は、一定の条件が満たされば、n → ∞ で逐次近似解 u_n が真の解となり、

${\displaystyle u=(I-A)^{-1}v=v Av A^{2}v \cdots }$

となることを意味している。ノイマン級数の結果から、逐次近似解 u_n の誤差評価を行うこともでき、

${\displaystyle \|u-u_{n}\|\leq \sum _{i=n 1}^{\infty }\|A\|^{i}\cdot \|v\|={\frac {\|A\|^{n 1}}{1-\|A\|}}\|v\|}$

である。

積分方程式への応用

バナッハ空間 X を有限区間 [a, b] 上の連続関数からなる関数空間 C([a, b]) とし、 K (x, y) を [a, b] × [a, b] で定義された連続関数、f(x) を [a, b] 上の連続関数（f ∈ C([a, b])）とする。このとき、C([a, b]) において、フレドホルム型積分方程式

${\displaystyle u(x)-\lambda \int _{a}^{b}K(x,y)u(y){\,}dy=f(x)}$

を考える。ここで、

${\displaystyle Ku:=\int _{a}^{b}K(x,y)u(y){\,}dy}$

としたときに、|λ|・||K|| < 1 の条件が満たされるならば、上記の積分方程式の解 u が一意的に存在し、ノイマン級数によって、

${\displaystyle {\begin{aligned}u&=(1-\lambda K)^{-1}f\\&=f \lambda Kf \lambda ^{2}K^{2}f \cdots \\&=f(x) \lambda \int _{a}^{b}K(x,y)f(y){\,}dy \lambda ^{2}\int _{a}^{b}{\biggl (}\int _{a}^{b}K(x,y)K(z,y){\,}dz{\biggr )}f(y){\,}dy \cdots \end{aligned}}}$

と表すことができる。

参考文献

• 藤田宏、伊藤清三、 黒田成俊 『関数解析 (岩波基礎数学選書)』岩波書店（1991）ISBN 978-4000078108
• 黒田成俊 『関数解析(共立数学講座 (15))』 共立出版（1980）ISBN 978-4320011069

関連項目

• 関数解析学 - 線形作用素
• 反復法 (数値計算)